x射线光谱kramers-kronig变换的计算机
kkcalc的Python项目详细描述
===
kkcalc
=
ATTS【瓦茨2014】\kkcalc具有以下特点：
-使用公布的散射因子轻松扩展测量光谱。
-kramers-kronig变换的高效peicewise多项式（直接积分）算法。
-相对论修正的自动计算。
-python源代码i易于阅读，因此您可以自己评估其正确性。
-在各种平台上免费提供。
-易于使用的图形界面。
有关支持，请联系benjamin.watts@gmail.com
此程序的主要重点是提供**正确的**结果。如有任何问题，请告知我。
在发布使用此计算的工作时，请考虑引用文章[watts2014]。
zip文件包含：
data.py
test\kk.py
packrawdata.py
asf.json
license.txt
readme.rst
asf/
elements.dat
h.nff
he.nff
…
u.nff
我还需要安装以下依赖项：
-python-python-_ python:http://www.python.org/
。_纽比：http://numpy.scipy.org/
…_科学版：http://scipy.org/
…_ wxpython:http://wxpython.org/
基本用法
==
1。运行python kk_gui.py启动程序
2。通过选择：文件>；加载，从文件加载nexafs数据。数据转换为原子散射因子，并在成功加载时绘制。
3.检查选择框是否知道原始数据的类型，以便正确地将其转换为散射因子。
4。在"材料"部分输入分子式。
5。点击"计算"按钮。在完成kramers-kronig变换计算后，绘制出新的实际散射因子（仅需一秒钟，取决于数据点的数量和计算能力）。
6.通过选择：file>；save保存数据。
有关更高级的用法和脚本，请查看kk.py模块中提供的函数。
details
==
"近边数据"部分将ectrum输入kramers-kronig变换。"file:"标签只显示当前加载的数据文件。要加载一组新的近边缘吸收数据，请选择：*文件>；加载*。数据文件必须在列中，第一列以电子伏特表示光子能量，最后一列以吸收光谱数据表示。
这些控件中的有效项包括能量值和字符串"start"或"end"，程序将其理解为对应于分别为加载数据集中的最高能量点。
gui的"近边缘数据"部分底部还有两个复选框。"添加背景"复选框用于替换可能从用户提供的数据中减去的背景（通过外推预边缘区域）。此函数尚未重新实现以使用kkcalc当前使用的内部数据格式，并且复选框已禁用。"修复扭曲"选项（如果程序未能加载scipy模块，则禁用其checkbos）将使数据倾斜以适应散射因子数据的斜率。这对于使用具有未校准能量依赖性的探测器记录的数据非常有用。探测器的能量依赖性被假设为近似线性（在较短的能量范围内应该保持相当好的稳定性），散射系数可能不是一个很好的参考来拟合数据，因此绝对不鼓励使用此选项（理解和预测总是更好的在将数据加载到kkcalc之前，请务必使数据正常化。
"材料"部分
----
在本部分中，我们定义了正在研究其光学特性的材料。第一个文本框是关于材料密度的——这里的值只需要在散射因子和β（折射率的吸收部分）之间转换数据。除非您正在处理加载或保存为beta版的数据，否则此值将无效。第二个文本框用于输入材料的元素组成。这将被绘制并用于计算适当的散射因子，以扩展用户提供的近边虚光谱，以及计算kramers-kronig变换的相对论修正。
"计算"部分一种分段多项式算法，执行数据点之间区域的直接积分。【watts2014】u用户提供的数据和30000 eV以下的散射因子【henke1993】u是线性插值的，而高能散射因子数据是用劳伦特多项式【biggs1988】描述的（散射因子数据是按照henke等人的描述组装的）。[亨克1993].利用虚谱的这种分段多项式表达式，kramers-kronig变换积分的符号形式是精确已知的，并且可以完全符号化地（尽管是分段的）。然后，这种形式很容易（尽管很乏味）以一种分段的方式在任何地方进行集成，除了奇点，这是通过一次跨两个间隔进行集成来避免的（引用奇点的术语被取消）。该方法的唯一假设是虚谱的分段多项式描述是连续的（这是物理学所要求的），其余步骤都是精确到机器精度的。这个算法是非常有效的，因为它不需要等距的步骤，这将对应于光谱全能量范围内的大量样本。
克计算不正确。有关原子类型和数量的信息取自"材料"框和方程式：math:`z-（\frac{z}{82.5}）^{2.37}`（如Henke等人所述）。[Henke1993]（uu）分别应用于每个原子，然后对各个校正进行求和。
[Watts2014]Benjamin Watts
"用分段Laurent多项式方法计算X射线光谱的Kramers-Kronig变换"
*opt.快递**22**，（2014）23628-23639。` doi:10.1364/oe.22.023628<；https://doi.org/10.1364/oe.22.023628>；`
…【Henke1993】B.L.Henke、E.M.Gullikson和J.C.Davis
"X射线相互作用：光吸收、散射、透射和透射发射和反射在e=50-30000 eV，z=1-92"
*原子数据和核数据表***54**（2）（1993）181-342.
[Biggs1988]F.Biggs和R.Lighthill
"X射线截面III的分析近似值"
*Sandia报告*Sand87-0070 UC-34（1988）。
kkcalc
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ATTS【瓦茨2014】\kkcalc具有以下特点：
-使用公布的散射因子轻松扩展测量光谱。
-kramers-kronig变换的高效peicewise多项式（直接积分）算法。
-相对论修正的自动计算。
-python源代码i易于阅读，因此您可以自己评估其正确性。
-在各种平台上免费提供。
-易于使用的图形界面。
有关支持，请联系benjamin.watts@gmail.com
此程序的主要重点是提供**正确的**结果。如有任何问题，请告知我。
在发布使用此计算的工作时，请考虑引用文章[watts2014]。
zip文件包含：
data.py
test\kk.py
packrawdata.py
asf.json
license.txt
readme.rst
asf/
elements.dat
h.nff
he.nff
…
u.nff
我还需要安装以下依赖项：
-python-python-_ python:http://www.python.org/
。_纽比：http://numpy.scipy.org/
…_科学版：http://scipy.org/
…_ wxpython:http://wxpython.org/
基本用法
==
1。运行python kk_gui.py启动程序
2。通过选择：文件>；加载，从文件加载nexafs数据。数据转换为原子散射因子，并在成功加载时绘制。
3.检查选择框是否知道原始数据的类型，以便正确地将其转换为散射因子。
4。在"材料"部分输入分子式。
5。点击"计算"按钮。在完成kramers-kronig变换计算后，绘制出新的实际散射因子（仅需一秒钟，取决于数据点的数量和计算能力）。
6.通过选择：file>；save保存数据。
有关更高级的用法和脚本，请查看kk.py模块中提供的函数。
details
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"近边数据"部分将ectrum输入kramers-kronig变换。"file:"标签只显示当前加载的数据文件。要加载一组新的近边缘吸收数据，请选择：*文件>；加载*。数据文件必须在列中，第一列以电子伏特表示光子能量，最后一列以吸收光谱数据表示。
这些控件中的有效项包括能量值和字符串"start"或"end"，程序将其理解为对应于分别为加载数据集中的最高能量点。
gui的"近边缘数据"部分底部还有两个复选框。"添加背景"复选框用于替换可能从用户提供的数据中减去的背景（通过外推预边缘区域）。此函数尚未重新实现以使用kkcalc当前使用的内部数据格式，并且复选框已禁用。"修复扭曲"选项（如果程序未能加载scipy模块，则禁用其checkbos）将使数据倾斜以适应散射因子数据的斜率。这对于使用具有未校准能量依赖性的探测器记录的数据非常有用。探测器的能量依赖性被假设为近似线性（在较短的能量范围内应该保持相当好的稳定性），散射系数可能不是一个很好的参考来拟合数据，因此绝对不鼓励使用此选项（理解和预测总是更好的在将数据加载到kkcalc之前，请务必使数据正常化。
"材料"部分
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在本部分中，我们定义了正在研究其光学特性的材料。第一个文本框是关于材料密度的——这里的值只需要在散射因子和β（折射率的吸收部分）之间转换数据。除非您正在处理加载或保存为beta版的数据，否则此值将无效。第二个文本框用于输入材料的元素组成。这将被绘制并用于计算适当的散射因子，以扩展用户提供的近边虚光谱，以及计算kramers-kronig变换的相对论修正。
"计算"部分一种分段多项式算法，执行数据点之间区域的直接积分。【watts2014】u用户提供的数据和30000 eV以下的散射因子【henke1993】u是线性插值的，而高能散射因子数据是用劳伦特多项式【biggs1988】描述的（散射因子数据是按照henke等人的描述组装的）。[亨克1993].利用虚谱的这种分段多项式表达式，kramers-kronig变换积分的符号形式是精确已知的，并且可以完全符号化地（尽管是分段的）。然后，这种形式很容易（尽管很乏味）以一种分段的方式在任何地方进行集成，除了奇点，这是通过一次跨两个间隔进行集成来避免的（引用奇点的术语被取消）。该方法的唯一假设是虚谱的分段多项式描述是连续的（这是物理学所要求的），其余步骤都是精确到机器精度的。这个算法是非常有效的，因为它不需要等距的步骤，这将对应于光谱全能量范围内的大量样本。
克计算不正确。有关原子类型和数量的信息取自"材料"框和方程式：math:`z-（\frac{z}{82.5}）^{2.37}`（如Henke等人所述）。[Henke1993]（uu）分别应用于每个原子，然后对各个校正进行求和。
[Watts2014]Benjamin Watts
"用分段Laurent多项式方法计算X射线光谱的Kramers-Kronig变换"
*opt.快递**22**，（2014）23628-23639。` doi:10.1364/oe.22.023628<；https://doi.org/10.1364/oe.22.023628>；`
…【Henke1993】B.L.Henke、E.M.Gullikson和J.C.Davis
"X射线相互作用：光吸收、散射、透射和透射发射和反射在e=50-30000 eV，z=1-92"
*原子数据和核数据表***54**（2）（1993）181-342.
[Biggs1988]F.Biggs和R.Lighthill
"X射线截面III的分析近似值"
*Sandia报告*Sand87-0070 UC-34（1988）。
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